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电动力学是物理学的一个分支，处理快速变化的电场和磁场。
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英国补考|电动力学代写electromagnetism代考|Formulation of the iterative WCIP method
The iterative WCIP is based around the formulation in transverse waves and the information gathering at the interface, which contains the given circuit. The iterative method is summarized in two essential stages. The first stage represents the diffraction of the incident wave across the interface and the second stage the reflected waves by the closure covers of the rectangular housing with periodic walls. Hence, the use of two given operators: the diffraction operator, defined within the spatial domain, and the reflective operator defined with the spectral domain. These two operators are of a restricted type, hence the method convergence being ensured, independently of the structure studied.
FSSs are periodic structures, operating as filters and displaying spectral selectivity, which depend upon the incident wave polarization, the geometry of the planar circuit and the separation distance between the FSS elements.
To explain the WCIP method, the FSS structure in Figure $3.2$ may be studied.
In the iterative WCIP method, the FSS structure is regarded as a periodic structure and the analysis thereof breaks down to to the unit cell shown in Figure 3.2(b). The broken lines in Figure 3.2(a) represent virtual periodic walls, which are assumed to separate adjacent FSS cells. The dual media issue within the iterative method is shown in Figure 3.1(c) where the waves are on both sides of the interface $\Omega$ on which the FSS circuit is etched.
Incident waves $\vec{A}{i}$ and diffracted waves $\vec{B}{i}$ within the media $i$ are calculated from the tangential fields by [RAV 03, CON 99] using the following equations:
$$
\begin{aligned}
&\vec{A}{i}=\frac{1}{2 \sqrt{Z{0 i}}}\left(\vec{E}{i}+Z{0 i} \vec{J}{i}\right) \ &\vec{B}{i}=\frac{1}{2 \sqrt{Z_{0 i}}}\left(\vec{E}{i}-Z{0 i} \vec{J}_{i}\right)
\end{aligned}
$$
英国补考|电动力学代写electromagnetism代考|Determining the diffraction operator
The diffraction operator is determined from both the FSS geometry and the interface boundary conditions $\Omega$.
Two types of FSS may be considered. Those FSSs which are uncharged and those which are charged. Charges are inserted within the FSS structure to ensure a better flexibility within the FSS selectivity. Generally, there are three domains: the metallic domain, the dielectric domain and the electrical charge domain. Uncharged FSSs are obtained by associating the charge domain with the dielectric domain or the metallic domain. The charge domain may contain several lumped elements (for example resistances, capacitances, inductances). These three domains are defined by Heaviside’s functions, that is to say the equations:
$$
\begin{aligned}
&H_{I}=\left{\begin{array}{l}
1, \text { on the dielectric } \
0, \text { otherwise }
\end{array}\right. \
&H_{M}=\left{\begin{array}{l}
1, \text { on the metal } \
0, \text { otherwise }
\end{array}\right.
\end{aligned}
$$ $H_{Z}= \begin{cases}1, & \text { on the surfaces occupied by the loads } \ 0, & \text { otherwise }\end{cases}$
电动力学代考
英国补考|电动力学代写electromagnetism代考|Formulation of the iterative WCIP method
迭代 WCIP 是基于横波中的公式和在包含给定电路的接口处收集的信息。迭代方法总结为两个基本阶段。第一阶段表示入射波在界面上的衍射，第二阶段表示由 具有周期性䢃的矩形外壳的封闭盖反射波。因此，使用两个给定的算子: 在空间域内定义的衍射算子和在光谱域内定义的反射算子。这两个算子属于受限类型， 因此可以确保方法收敛，与所研究的结构无关。
FSS 是周期性结构，用作滤波器并显示光谱选择性，这取决于入射波极化、平面电路的几何形状和 FSS 元件之间的分离距离。
为了解释WCIP方法， FSS结构如图 $3.2$ 可以研究。
在迭代WCIP 方法中，FSS 结构被视为周期结构，其分析分解为图3.2(b) 所示的晶胞。图 3.2(a) 中的虚线表示虚拟的周期性壁，假设它们分隔相邻的 FSS 单元。迭 代方法中的双介质问题如图 3.1(c) 所示，其中波在界面的两侧 $\Omega$ 在其上蚀刻 FSS 电路。
事件波 $\vec{A}$ 和衍射波 $B i$ 媒体内 $i$ 通过 [RAV 03, CON 99] 使用以下等式从切向场计算:
$$
\vec{A} i=\frac{1}{2 \sqrt{Z 0 i}}(\vec{E} i+Z 0 i \vec{J} i) \quad \vec{B} i=\frac{1}{2 \sqrt{Z_{0 i}}}\left(\vec{E} i-Z 0 i \vec{J}_{i}\right)
$$
英国补考|电动力学代写electromagnetism代考|Determining the diffraction operator
衍射算子由 FSS 几何和界面边界条件确定 $\Omega$.
可以考虑两种类型的 FSS。不收费的FSS和收费的FSS。在 FSS 结构中揷入电荷以确保 FSS 选择性具有更好的灵活性。通常，存在三个域：金属域、介电域和电荷 域。通过将电荷域与电介质域或金属域相关联来获得不带电的 FSS。电荷域可能包含几个集总元件 (例如电阻、电容、电感)。这三个域由 Heaviside 的函数定 义，即方程:
$\$ \$$
beginaligned $}$
\& $\mathrm{H}{-}{\mid}=\backslash \operatorname{left}{$ 1 , on the dielectric 0 , otherwise 正确的。 \ $$ \text { \& } \mathrm{H}{-}{\mathrm{M}}=\backslash \text { 左 }{
$$
1 , on the metal 0 , otherwise
正确的。
$\backslash$ end ${$ 对辛 $}$
$\$ \$ H_{Z}={1, \quad$ on the surfaces occupied by the loads $0, \quad$ otherwise
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金融工程代写
金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。
非参数统计代写
非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。
广义线性模型代考
广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。
术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。
有限元方法代写
有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。
有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。
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随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。
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随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。
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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。
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