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我们提供的宇宙学cosmology及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于:

Statistical Inference 统计推断
Statistical Computing 统计计算
Advanced Probability Theory 高等概率论
Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学
(Generalized) Linear Models 广义线性模型
Statistical Machine Learning 统计机器学习
Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析
Foundations of Data Science 数据科学基础

物理代写|宇宙学代写cosmology代考|Neutron abundance

We begin by solving for the neutron-proton ratio. Protons can be converted into neutrons via weak interactions, $p+e^{-} \rightarrow n+v_e$ for example. As we will see, reactions of this sort keep neutrons and protons in equilibrium until $T \sim \mathrm{MeV}$. Thereafter, one must solve Eq. (4.8) to track the neutron abundance.

From Eq. (4.5), the proton/neutron equilibrium ratio in the nonrelativistic limit (so that $\left.E_i(p)=m_i+p^2 / 2 m_i\right)$ is
$$
\frac{n_p^{(0)}}{n_n^{(0)}}=\frac{e^{-m_p / T} \int d p p^2 e^{-p^2 / 2 m_p T}}{e^{-m_n / T} \int d p p^2 e^{-p^2 / 2 m_n T}}
$$
The integrals here are proportional to $m^{3 / 2}$. The resulting ratio $\left(m_p / m_n\right)^{3 / 2}$ is sufficiently close to unity that we can neglect the mass difference. However, in the exponential the mass difference is very important, and we are left with
$$
\frac{n_p^{(0)}}{n_n^{(0)}}=e^{\mathcal{Q} / T}
$$
with $\mathcal{Q} \equiv m_n-m_p=1.293 \mathrm{MeV}$. Therefore, at high temperatures, there are as many neutrons as protons. As the temperature drops beneath $1 \mathrm{MeV}$, the neutron fraction goes down. If weak interactions operated efficiently enough to maintain equilibrium indefinitely, then it would drop to zero (even if free neutrons were stable). The main task of this section is to find what happens in the real world where weak interactions are not so efficient. It is convenient to define
$$
X_n \equiv \frac{n_n}{n_n+n_p}
$$

that is, $X_n$ is the ratio of neutrons to total nuclei. In equilibrium,
$$
X_n \rightarrow X_{n, \mathrm{EQ}} \equiv \frac{1}{1+n_p^{(0)} / n_n^{(0)}}
$$

物理代写|宇宙学代写cosmology代考|Light element abundances

A useful way to approximate light element production is that it occurs instantaneously at a temperature $T_{\text {nuc }}$ when the energetics compensates for the small baryon-to-photon ratio. Let us consider deuterium production as an example, with Eq. (4.16) as our guide. The equilibrium deuterium abundance is of order the baryon abundance (i.e. if the universe stayed in equilibrium, all neutrons and protons would form deuterium) when the righthand side of Eq. (4.16) is of order unity, or
$$
\ln \left(\eta_{\mathrm{b}}\right)+\frac{3}{2} \ln \left(T_{\text {nuc }} / m_p\right) \sim-\frac{B_{\mathrm{D}}}{T_{\text {nuc }}} .
$$
Eq. (4.29) suggests that deuterium production takes place at $T_{\text {nuc }} \sim 0.07 \mathrm{MeV}$.
Since the binding energy of helium is larger than that of deuterium, the exponential factor $e^{B / T}$ favors helium over deuterium. Indeed, Fig. $4.3$ illustrates that helium is produced almost immediately after deuterium. Virtually all remaining neutrons at $T \sim T_{\text {nuc }}$ then are processed into ${ }^4 \mathrm{He}$. Since two neutrons go into ${ }^4 \mathrm{He}$, the final ${ }^4 \mathrm{He}$ abundance is equal to half the neutron abundance at $T_{\text {nuc. }}$. Often, results are quoted in terms of mass fraction; then,
$$
Y_P \equiv \frac{4 n\left({ }^4 \mathrm{He}\right)}{n_{\mathrm{b}}}=2 X_n\left(T_{\mathrm{nuc}}\right),
$$
which yields a final helium mass fraction of $0.22$. This rough estimate, obtained by solving a single differential equation, is in remarkable agreement with a full numerical calculation, which can be fit via (Olive, 2000)
$$
Y_P=0.2262+0.0135 \ln \left(\eta_{\mathrm{b}} / 10^{-10}\right)
$$

宇宙学代考

物理代写|宇宙学代写cosmology代考|中子丰度

我们从解中子质子比开始。质子可以通过弱相互作用转化为中子，例如$p+e^{-} \rightarrow n+v_e$。正如我们将看到的，这种反应使中子和质子保持平衡，直到$T \sim \mathrm{MeV}$。然后，必须求解式(4.8)来跟踪中子丰度

从式(4.5)，质子/中子平衡比在非相对论极限(使$\left.E_i(p)=m_i+p^2 / 2 m_i\right)$
$$
\frac{n_p^{(0)}}{n_n^{(0)}}=\frac{e^{-m_p / T} \int d p p^2 e^{-p^2 / 2 m_p T}}{e^{-m_n / T} \int d p p^2 e^{-p^2 / 2 m_n T}}
$$
这里的积分与$m^{3 / 2}$成正比。得到的比值$\left(m_p / m_n\right)^{3 / 2}$非常接近于单位，因此我们可以忽略质量差。然而，在指数中质量差是非常重要的，我们剩下
$$
\frac{n_p^{(0)}}{n_n^{(0)}}=e^{\mathcal{Q} / T}
$$
和$\mathcal{Q} \equiv m_n-m_p=1.293 \mathrm{MeV}$。因此，在高温下，中子的数量和质子的数量一样多。当温度降到$1 \mathrm{MeV}$以下时，中子分数下降。如果弱相互作用足够有效地维持平衡，那么它将降至零(即使自由中子是稳定的)。本节的主要任务是找出在弱交互不那么有效的现实世界中发生了什么。定义
$$
X_n \equiv \frac{n_n}{n_n+n_p}
$$

是很方便的

，即$X_n$是中子与总核的比率。在平衡状态下，
$$
X_n \rightarrow X_{n, \mathrm{EQ}} \equiv \frac{1}{1+n_p^{(0)} / n_n^{(0)}}
$$

物理代写|宇宙学代写cosmology代考|轻元素丰度

近似轻元素产生的一种有用的方法是，当能量学补偿了小重子-光子比时，它在某个温度$T_{\text {nuc }}$瞬间发生。让我们以氘生产为例，以式(4.16)为指导。当等式(4.16)的右边是一个单位，或者
$$
\ln \left(\eta_{\mathrm{b}}\right)+\frac{3}{2} \ln \left(T_{\text {nuc }} / m_p\right) \sim-\frac{B_{\mathrm{D}}}{T_{\text {nuc }}} .
$$
时，平衡氘丰度与重子丰度的顺序相同(即，如果宇宙保持平衡，所有的中子和质子将形成氘)。(4.29)表明氘的产生发生在$T_{\text {nuc }} \sim 0.07 \mathrm{MeV}$ .
由于氦的结合能大于氘的结合能，指数因子$e^{B / T}$更倾向于氦而不是氘。的确，图$4.3$说明了氦几乎是在氘之后立即产生的。几乎所有剩下的中子在$T \sim T_{\text {nuc }}$被加工到${ }^4 \mathrm{He}$。由于两个中子进入${ }^4 \mathrm{He}$，最终的${ }^4 \mathrm{He}$丰度等于$T_{\text {nuc. }}$的中子丰度的一半。结果通常以质量分数的形式引用;然后，
$$
Y_P \equiv \frac{4 n\left({ }^4 \mathrm{He}\right)}{n_{\mathrm{b}}}=2 X_n\left(T_{\mathrm{nuc}}\right),
$$
，它产生了$0.22$的最终氦质量分数。通过求解单个微分方程得到的这个粗略估计与完整的数值计算非常一致，可以通过(Olive, 2000)
$$
Y_P=0.2262+0.0135 \ln \left(\eta_{\mathrm{b}} / 10^{-10}\right)
$$ 进行拟合

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。

有限元方法代写

有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写

随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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