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电磁学是电荷、磁矩和电磁场之间的物理互动。电磁场可以是静态的，缓慢变化的，或形成波。电磁波一般被称为光，遵守光学定律。

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• Statistical Computing 统计计算
• Advanced Probability Theory 高等概率论
• Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学
• (Generalized) Linear Models 广义线性模型
• Statistical Machine Learning 统计机器学习
• Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析
• Foundations of Data Science 数据科学基础

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Conducting and Insulating Media

For a medium that is also a conductor, we have to describe the property of the medium in terms of conductivity. This leads to expression of the current density $\boldsymbol{J}$ as a function of the electric field $\boldsymbol{E}$
$$
\boldsymbol{J}=\boldsymbol{J}(\boldsymbol{E})
$$
Assuming that the medium is linear, the current density $\boldsymbol{J}$ and the electric field $\boldsymbol{E}$ are governed by Ohm’s law
$$
\boldsymbol{J}=\sigma_{\boldsymbol{E}}+\sigma_d \star \boldsymbol{E},
$$
where $\sigma$ is a $3 \times 3$ tensor real-valued function of the space variable $x$, which is called the tensor of conductivity. The quantity $\sigma_d$ is also a $3 \times 3$ tensor real-valued function, but of the time variable $t$. The convolution product is similar to (1.14): it is realized in time, enforcing the causality principle. Similarly to the constitutive relations, we shall usually restrict our studies to a perfect medium. In this case, Ohm’s law is expressed as
$$
\boldsymbol{J}(t, \boldsymbol{x})=\sigma \boldsymbol{E}(t, \boldsymbol{x}) .
$$
If, in addition, the medium is inhomogeneous, $\sigma=\sigma \mathbb{I}3$ and $\sigma$ is called the conductivity. In the particular case of a homogeneous medium, the conductivity is independent of $\boldsymbol{x}$. Alternatively, one could introduce the resistivity $\sigma^{-1}$ of the medium, together with the notion of a resistive medium. In most cases, the current density can be divided into two parts, $$ \boldsymbol{J}=\boldsymbol{J}{e x t}+\boldsymbol{J}\sigma, $$ where $\boldsymbol{J}{\text {ext }}$ denotes an externally imposed current density, and $\boldsymbol{J}\sigma$ is the current density related to the conductivity $\pi$ of the medium by the relation (1.39). As a consequence, one has to modify Ampère’s law (1.6), which can be read as $$ \Subset \frac{\partial \boldsymbol{E}}{\partial t}+\sigma \boldsymbol{E}-\operatorname{curl} \boldsymbol{H}=-\boldsymbol{J}{\text {ext }}
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Time-Harmonic Maxwell Equations

We deal with time-periodic, or time-harmonic, solutions to Maxwell’s equations in a perfect medium (here, $\left.\mathbb{R}^3\right)$, with a known time dependence $\exp (-l \omega t), \omega \in$ $\mathbb{R}$. Basically, it is assumed that the time Fourier Transform of the complex-valued fields, for instance,
$$
\hat{\boldsymbol{E}}\left(\omega^{\prime}, \boldsymbol{x}\right)=(2 \pi)^{-1} \int_{s \in \mathbb{R}} \boldsymbol{E}^c(s, \boldsymbol{x}) \exp \left(t \omega^{\prime} s\right) d s,
$$
is of the form $\hat{\boldsymbol{E}}\left(\omega^{\prime}, \boldsymbol{x}\right)=\delta\left(\omega^{\prime}-\omega\right) \otimes \boldsymbol{e}(\boldsymbol{x})$, so that taking the reverse time Fourier Transform yields
$$
\boldsymbol{E}^c(t, \boldsymbol{x})=\int_{\eta \in \mathbb{R}} \hat{\boldsymbol{E}}(\eta, \boldsymbol{x}) \exp (-\imath \eta t) d \eta=\boldsymbol{e}(\boldsymbol{x}) \exp (-\imath \omega t)
$$

The real-valued (physical) solutions are then written as
$$
\begin{aligned}
&\boldsymbol{E}(t, \boldsymbol{x})=\Re(\boldsymbol{e}(\boldsymbol{x}) \exp (-t \omega t)) \
&\boldsymbol{H}(t, \boldsymbol{x})=\Re(\boldsymbol{h}(\boldsymbol{x}) \exp (-t \omega t)) \
&\boldsymbol{D}(t, \boldsymbol{x})=\Re(\boldsymbol{d}(\boldsymbol{x}) \exp (-t \omega t)) \
&\boldsymbol{B}(t, \boldsymbol{x})=\Re(\boldsymbol{b}(\boldsymbol{x}) \exp (-t \omega t))
\end{aligned}
$$
Equivalently, one has $\left.\boldsymbol{E}(t, \boldsymbol{x})=\frac{1}{2}{\boldsymbol{e}(\boldsymbol{x}) \exp (-t \omega t)+\overline{\boldsymbol{e}}(\boldsymbol{x}) \exp (t \omega t))\right}$, etc. As a consequence, one can restrict the study of time-harmonic fields to positive values of $\omega$, which is called the pulsation. It is related to the frequency $v$ by the formula $\omega=2 \pi v$

Remark 1.2.1 Formally, for a pulsation $\omega$ equal to zero, one gets static fields, in the sense that they are independent of time. In this way, static fields are a “special instance” among stationary fields.

电磁学代考

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Conducting and Insulating Media

对于同时也是导体的介质，我们必须用电导率来描述介质的特性。这导致电流密度的表达 $\boldsymbol{J}$ 作为电场的函数 $\boldsymbol{E}$
$$
\boldsymbol{J}=\boldsymbol{J}(\boldsymbol{E})
$$
假设介质是线性的，电流密度 $\boldsymbol{J}$ 和电场 $\boldsymbol{E}$ 受欧姆定律支配
$$
\boldsymbol{J}=\sigma_{\boldsymbol{E}}+\sigma_d \star \boldsymbol{E},
$$
在哪里 $\sigma$ 是一个 $3 \times 3$ 空间变量的张量实值函数 $x$ ，称为电导率张量。数量 $\sigma_d$ 也是一个 $3 \times 3$ 张量实值函数，但时间变量 $t$. 卷积乘积类似于（1.14）： 它是及时实现的，执行因果关系原则。与本构关系类似，我们通常会将我们的研究限制在一个完美的媒介上。在这种情况下，欧姆定律表示为
$$
\boldsymbol{J}(t, \boldsymbol{x})=\sigma \boldsymbol{E}(t, \boldsymbol{x}) .
$$
此外，如果介质不均匀， $\sigma=\sigma \mathbb{I} 3$ 和 $\sigma$ 称为电导率。在均质介质的特定情况下，电导率与 $\boldsymbol{x}$. 或者，可以引入电阻率 $\sigma^{-1}$ 介质的概念，以及电阻介质的 概念。在大多数情况下，电流密度可以分为两部分，
$$
\boldsymbol{J}=\boldsymbol{J} e x t+\boldsymbol{J} \sigma,
$$
在哪里 $\boldsymbol{J} \operatorname{ext}$ 表示外部施加的电流密度，并且 $\boldsymbol{J} \sigma$ 是与电导率有关的电流密度 $\pi$ 由关系 (1.39) 计算介质。因此，必须修改安培定律 (1.6)，可以将其解 读为
$$
\Subset \frac{\partial \boldsymbol{E}}{\partial t}+\sigma \boldsymbol{E}-\operatorname{curl} \boldsymbol{H}=-\boldsymbol{J} \text { ext }
$$

物理代写|电磁学代写electromagnetism代考|Time-Harmonic Maxwell Equations

我们处理完美介质中麦克斯韦方程组的时间周期或时间谐波解（这里， $\mathbb{R}^3$ ), 具有已知的时间依赖性 $\exp (-l \omega t), \omega \in \mathbb{R}$. 基本上，假设复值域的时间 傅里叶变换，例如，
$$
\hat{\boldsymbol{E}}\left(\omega^{\prime}, \boldsymbol{x}\right)=(2 \pi)^{-1} \int_{s \in \mathbb{R}} \boldsymbol{E}^c(s, \boldsymbol{x}) \exp \left(t \omega^{\prime} s\right) d s
$$
是形式 $\hat{\boldsymbol{E}}\left(\omega^{\prime}, \boldsymbol{x}\right)=\delta\left(\omega^{\prime}-\omega\right) \otimes \boldsymbol{e}(\boldsymbol{x})$ ，因此采用反向时间傅里叶变换产生
$$
\boldsymbol{E}^c(t, \boldsymbol{x})=\int_{\eta \in \mathbb{R}} \hat{\boldsymbol{E}}(\eta, \boldsymbol{x}) \exp (-\imath \eta t) d \eta=\boldsymbol{e}(\boldsymbol{x}) \exp (-\imath \omega t)
$$
然后将实值 (物理) 解写为
$$
\boldsymbol{E}(t, \boldsymbol{x})=\Re(\boldsymbol{e}(\boldsymbol{x}) \exp (-t \omega t)) \quad \boldsymbol{H}(t, \boldsymbol{x})=\Re(\boldsymbol{h}(\boldsymbol{x}) \exp (-t \omega t)) \boldsymbol{D}(t, \boldsymbol{x})=\Re(\boldsymbol{d}(\boldsymbol{x}) \exp (-t \omega t)) \quad \boldsymbol{B}(t, \boldsymbol{x})=\Re(\boldsymbol{b}(\boldsymbol{x}) \exp (-t \omega t))
$$
等效地，一个有 $\backslash$ \ight 的分隔符缶失或无法识别 等。因此，可以将时谐场的研究限制为正值 $\omega$ ，称为脉动。跟频率有关 $v$ 由公式 $\omega=2 \pi v$
备注 1.2.1 形式上，用于脉动 $\omega$ 等于 0，一个人得到静态场，从某种意义上说，它们与时间无关。这样，静态场就是静止场中的一个”特例”。

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金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。

有限元方法代写

有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

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随机分析代写

随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

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MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

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