如果你也在 怎样代写黎曼几何Riemannian geometry这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。

黎曼几何是研究黎曼流形的微分几何学分支，黎曼流形是具有黎曼公制的光滑流形，即在每一点的切线空间上有一个内积，从一点到另一点平滑变化。

assignmentutor-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写黎曼几何Riemannian geometry方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写黎曼几何Riemannian geometry代写方面经验极为丰富，各种代写黎曼几何Riemannian geometry相关的作业也就用不着说。

我们提供的黎曼几何Riemannian geometry及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于:

• Statistical Inference 统计推断
• Statistical Computing 统计计算
• Advanced Probability Theory 高等概率论
• Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学
• (Generalized) Linear Models 广义线性模型
• Statistical Machine Learning 统计机器学习
• Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析
• Foundations of Data Science 数据科学基础

数学代写|黎曼几何代写Riemannian geometry代考|Finite Lie Theory and Cohomology

In general very little is known about the structure of the bicovariant calculi $\Omega(G)$ for nonabelian finite groups, even the dimensions of the different degrees in most cases. Although one can define a simplicial complex (the Moore complex) associated to a Cayley graph, that has the same dimensions as the de Rham complex of a sphere of dimension $|\mathcal{C}|-1$, and that is very far from our case, as Example $1.60$ shows. For some general observations, we look first at the permutation group $S_{n}$ in general, with a focus on the left-invariant forms $\Lambda\left(S_{n}\right)$. We let $C_{n}(d)$ be the configuration space of ordered $n$-tuples in $\mathbb{R}^{d}$ with distinct entries, and $\mathrm{H}\left(C_{n}(d)\right)$ its cohomology with values in $\mathbb{Z}$ and hence in any field of characteristic zero.

Proposition $1.63$ The exterior algebra $\Omega\left(S_{n}\right)$ with $\mathcal{C}$ the 2-cycles has invariant 1forms $\left{e_{(i j)}\right}$ and at degree two the relations
$$
\begin{gathered}
e_{(i j)}^{2}=0, \quad e_{(i j)} \wedge e_{(m n)}+e_{(m n)} \wedge e_{(i j)}=0 \
e_{(i j)} \wedge e_{(j k)}+e_{(j k)} \wedge e_{(k i)}+e_{(k i)} \wedge e_{(i j)}=0
\end{gathered}
$$
where $i, j, k, m, n$ are distinct. Moreover, if $\mathbb{k}$ has characteristic zero then
$$
\Lambda\left(S_{n}\right) /\left\langle e_{(i j)} \wedge e_{(j k)}+e_{(j k)} \wedge e_{(i j)}\right\rangle \cong \mathrm{H}\left(C_{n}(2)\right)
$$

数学代写|黎曼几何代写Riemannian geometry代考|Application to Naive Electromagnetism on Discrete

Given a quantum metric and our focus on differential forms, it is natural to ask for a Hodge operator $\circledast: \Omega^{i} \rightarrow \Omega^{n-i}$ in the case of volume dimension $n$. A general theory of this is missing but a naive approach, which we illustrate here, is to look for a bimodule map squaring to $\pm 1$, as happens classically. This could be of interest to physicists and we explain it in the context of an application to electromagnetism.
We recall that the modern approach to electromagnetism is to see the electric and magnetic fields as the components of a single curvature 2 -form $F$ on spacetime. Maxwell’s equations become
$$
\mathrm{d} F=0, \quad \delta F=J,
$$
where $J \in \Omega^{1}$ is the source. The first is solved usually by viewing $F$ as the curvature of a $U(1)$ bundle over spacetime and the second involves the divergence or Hodge codifferential $\delta=\circledast \mathrm{d} \circledast$. Noncommutative bundles are covered much later in the book and here we consider only the elementary layer of the theory which applies to trivial bundles, which we call ‘Maxwell theory’. The principal quantity of interest is the electromagnetic field $F$ but we write this as $F-\mathrm{d} \alpha$ in terms of a ‘gauge potential’ $\alpha \in S 2^{1}$ considered modulo exact forms, since adding $\mathrm{d}$ of something to $\alpha$ does not change $F$. The class of $\alpha$ in $\mathrm{H}_{\mathrm{dR}}^{1}$ is also of interest as a reflection of the nontrivial topology of spacetime. There is another ‘ $U(1)$-Yang-Mills’ elementary possibility which we mention at the end of the section. In the $$-algebra case we require $\alpha^{}=-\alpha$ and $J^{*}=-J$. In order to have solutions it is often stated incorrectly in physics that we need $\delta J=0$, i.e. for the source to be conserved. What we need more precisely is that $J$ is coexact, by which we mean $J^{\circledast}$ is exact (using a super-script notation for the application of $\circledast$ ). If the penultimate cohomology $\mathrm{H}{\mathrm{dR}}^{n-1}$ is trivial then being conserved is equivalent to being coexact but otherwise coexact is stronger. Indeed, we can already do this theory in nice cases armed only with an exterior algebra over an algebra $A$ and a quantum metric, but the calculus will typically be inner, $\mathrm{H}{\mathrm{dR}}^{1}(A)$ will typically contain the nonclassical element $\theta$ and the penultimate cohomology will typically contain $\theta^{\circledast}$. So $\mathrm{H}{\mathrm{dR}}^{1}(A)=\mathbb{C} \theta$ and $\mathrm{H}{\mathrm{dR}}^{n-1}(A)=\mathbb{C} \theta^{\oplus}$ will typically be the least amount of cohomology in these degrees that we will need to work with, even for elementary but noncommutative models.

黎曼几何代考

数学代写|黎曼几何代写Riemannian geometry代考|Finite Lie Theory and Cohomology

通常对双协变结石的结构知之其少 $\Omega(G)$ 对于非阿贝尔有限群，在大多数情况下甚至是不同度数的维数。尽管可以定义与凯莱图相关的单纯复形（摩尔复形)，但 它与维球的德拉姆复形具有相同的维数 $|\mathcal{C}|-1$ ，这与我们的情况相去甚远，例如 $1.60$ 显示。对于一些一般性的观察，我们首先看一下置换群 $S_{n}$ 一般来说，重点是 左不变形式 $\Lambda\left(S_{n}\right)$. 我们让 $C_{n}(d)$ 是有序的配置空间 $n$ – 元组 $\mathbb{R}^{d}$ 具有不同的条目，并且 $H\left(C_{n}(d)\right)$ 它与值的上同调 $\mathbb{Z}$ 因此在任何特征为零的领域中。
主张1.63外代数 $\Omega\left(S_{n}\right)$ 和 $C 2$ 循环具有不变的 1 形式\left 的分隔符缺失或无法识别
$$
e_{(i j)}^{2}=0, \quad e_{(i j)} \wedge e_{(m n)}+e_{(m n)} \wedge e_{(i j)}=0 e_{(i j)} \wedge e_{(j k)}+e_{(j k)} \wedge e_{(k i)}+e_{(k i)} \wedge e_{(i j)}=0
$$
在哪里 $i, j, k, m, n$ 是不同的。此外，如果纬么特征为零
$$
\Lambda\left(S_{n}\right) /\left\langle e_{(i j)} \wedge e_{(j k)}+e_{(j k)} \wedge e_{(i j)}\right\rangle \cong \mathrm{H}\left(C_{n}(2)\right)
$$

数学代写|黎曼几何代写Riemannian geometry代考|Application to Naive Electromagnetism on Discrete

给定一个量子度量和我们对微分形式的关注，很自然地要求一个霍奇算子 $\circledast: \Omega^{i} \rightarrow \Omega^{n-i}$ 在体积维度的情况下 $n$. 缺少这方面的一般理论，但我们在这里说明的一种 天真的方法是寻找一个双模映射平方 $\pm 1$ ，就像经典的那样。这可能会引起物理学家的兴趣，我们将在电磁学应用的背景下对其进行解释。
㧴们回想一下，现代的电磁学方法是将电场和磁场视为单个曲率 2 形式的组成部分 $F$ 在时空中。麦克斯韦方程组变为
$$
\mathrm{d} F=0, \quad \delta F=J,
$$
在哪里 $J \in \Omega^{1}$ 是源。第一个通常通过查看来解决 $F$ 作为一个曲率 $U(1)$ 时空捆挷，第二个涉及散度或霍奇协微 $\delta=\circledast \mathrm{d} \circledast$. 非对易丛将在本书的后面部分介绍，在这 里我们只考虑适用于平凡丛的理论的基本层，我们称之为“麦克斯韦理论。感兴趣的主要量是电磁场 $F$ 但我们把它写成 $F-\mathrm{d} \alpha$ 就”衡量潜力“而言 $\alpha \in S 2^{1}$ 考虑模精 确形式，因为添加 $\mathrm{d}$ 的东西 $\alpha$ 不变 $F$. 类 $\alpha$ 在 $\mathrm{H}_{\mathrm{dR}}^{1}$ 作为对时空非平凡拓扑的反映，也很有趣。还有另一种 ‘ $U(1)-\mathrm{Yang}-\mathrm{Mills}$ 的基本可能性，我们在本节末尾提到。在 \$\$-algebra 的情况下，我们需要 $\alpha=-\alpha$ 和 $J^{*}=-J$. 为了得到解决方案，物理学中经常错误地指出我们需要 $\delta J=0$ ，即源要守恒。我们更需要的是 $J$ 是共精确 的，我们的意思是 $J^{\circledast}$ 是精确的（使用上标符号来应用 $\circledast$ ) 。如果倒数第二个上同调 $\mathrm{HdR}^{n-1}$ 是微不足道的，那么守恒就等同于共精确，否则共精确更强。事实 上，我们已经可以在很好的情况下做这个理论，只需要一个外代数而不是一个代数 $A$ 和一个量子度量，但微积分通常是内部的， $\operatorname{HdR}^{1}(A)$ 通常将包含非经典元素 $\theta$ 倒数第二个上同调通常包含 $\theta^{\oplus}$. 所以 $\mathrm{HR}^{1}(A)=\mathbb{C} \theta$ 和 $\mathrm{HdR}^{n-1}(A)=\mathbb{C} \theta^{\oplus}$ 通常将是我们需要处理的这些度数中最少的上同调，即使对于基本但非交换模型也是 如此。

统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。

金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。

有限元方法代写

有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

assignmentutor™作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。

随机分析代写

随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写	问卷设计与分析代写
PYTHON代写	回归分析与线性模型代写
MATLAB代写	方差分析与试验设计代写
STATA代写	机器学习/统计学习代写
SPSS代写	计量经济学代写
EVIEWS代写	时间序列分析代写
EXCEL代写	深度学习代写
SQL代写	各种数据建模与可视化代写