如果你也在 怎样代写统计物理Statistical Physics of Matter这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。

统计物理学是在统计力学的基础上发展起来的一个物理学分支，它在解决物理问题时使用了概率论和统计学的方法，特别是处理大群体和近似的数学工具。

assignmentutor-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写统计物理Statistical Physics of Matter方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写统计物理Statistical Physics of Matter代写方面经验极为丰富，各种代写统计物理Statistical Physics of Matter相关的作业也就用不着说。

我们提供的统计物理Statistical Physics of Matter及其相关学科的代写，服务范围广, 其中包括但不限于:

• Statistical Inference 统计推断
• Statistical Computing 统计计算
• Advanced Probability Theory 高等概率论
• Advanced Mathematical Statistics 高等数理统计学
• (Generalized) Linear Models 广义线性模型
• Statistical Machine Learning 统计机器学习
• Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析
• Foundations of Data Science 数据科学基础

物理代写|统计物理代写Statistical Physics of Matter代考|The Intrinsic Height Undulations, Correlations

Now consider a tension-free chain fragment that is shorter than the persistence length to warrant the approximation of small undulation. From (11.30) with $f=0$ :
$$
\left\langle|\boldsymbol{h}(q)|^2\right\rangle=\frac{2 k_B T L}{\kappa q^4} .
$$
The transverse fluctuation defined by
$$
\left\langle\boldsymbol{h}^2\right\rangle=\frac{1}{L} \int_0^L d s\left\langle\boldsymbol{h}(s)^2\right\rangle
$$
is obtained as
$$
\left\langle\boldsymbol{h}^2\right\rangle=\frac{1}{L^2} \sum_q\left\langle|\boldsymbol{h}(q)|^2\right\rangle=\frac{2 k_B T}{L \kappa} \sum_q \frac{1}{q^4}=\frac{4}{L l_p}\left(\frac{L}{2 \pi}\right)^4 \zeta_N(4) \approx \frac{L^3}{4 \cdot 90 l_p}
$$
where the numerical factor $\zeta_N(4)=\sum_1^N\left(1 / n^4\right)$ converges to $\zeta_{\infty}(4)=\pi^4 / 90$ for $N>10$. The rms transverse fluctuation grows as $L^{3 / 2}$. However, for a short chain in which $L / l_p<1$, the chain undulation is very small, even if the chain is free. For short dsDNA fragment of $L=20 \mathrm{~nm}, l_p=50 \mathrm{~nm},\left\langle\boldsymbol{h}^2\right\rangle^{1 / 2}$ is only at sub- nanometer scale. For an actin filament of the length $L=10 \mu \mathrm{m}, l_p=20 \mu \mathrm{m},\left\langle\boldsymbol{h}^2\right\rangle^{1 / 2}$ is about at nanometer scale. When a short chain or filament is bent, the thermal undulation is also expected to be negligible. This result will be utilized in next section.

物理代写|统计物理代写Statistical Physics of Matter代考|The Equilibrium Shapes of Stiff Chains Under a Force

The above discussions are mostly concerned with the fluctuations. Lastly let us look at the mean configuration of the chain under a force. For the chain under the stretching at the ends, the equilibrium shape is obtained by the condition of the minimum frec cncrgy functional (11.23),
$$
\delta \mathcal{F} / \delta \boldsymbol{h}(s)=0
$$
$\delta \mathcal{F} / \delta \boldsymbol{h}(s)$ is functional derivative obtained by noting that the change $\delta \mathcal{F}$ caused by a differential change $\delta \boldsymbol{h}$ in $\boldsymbol{h}$ is written as
$$
\delta \mathcal{F}=\int_0^L\left[\kappa\left(\frac{\partial^2 \boldsymbol{h}}{\partial s^2}\right) \cdot\left(\frac{\partial^2 \delta \boldsymbol{h}}{\partial s^2}\right)+f\left(\frac{\partial \boldsymbol{h}}{\partial s}\right) \cdot\left(\frac{\partial \delta \boldsymbol{h}}{\partial s}\right)\right] d s
$$
Upon integration by parts, the above becomes
$$
\delta \mathcal{F}=\int_0^L\left[\kappa\left{\left(\frac{\partial^4 \boldsymbol{h}}{\partial s^4}\right) \cdot \delta \boldsymbol{h}-f\left(\frac{\partial^2 \boldsymbol{h}}{\partial s^2}\right) \cdot \delta \boldsymbol{h}\right] d s\right.
$$
Thus,
$$
\delta \mathcal{F} / \delta \boldsymbol{h}(s)=\kappa\left(\frac{\partial^4 \boldsymbol{h}}{\partial s^4}\right)-f\left(\frac{\partial^2 \boldsymbol{h}}{\partial s^2}\right)=0
$$
Taking only a single component of $\boldsymbol{h}$, we have

$$
\kappa\left(\frac{\partial^2 g}{\partial s^2}\right)=f g
$$
where $g=\left(\partial^2 h\right) /\left(\partial s^2\right)$. By integration one finds
$$
\begin{gathered}
g=A \sinh \left[(f / \kappa)^{1 / 2} s\right]+B \cosh \left[(f / \kappa)^{1 / 2} s\right] \
h(s)=a \sinh \left[(f / \kappa)^{1 / 2} s\right]+b \cosh \left[(f / \kappa)^{1 / 2} s\right]+c s+d .
\end{gathered}
$$

统计物理代考

物理代写|统计物理代写物质的统计物理学代考|The Intrinsic – Height -起伏，相关性

现在考虑一个比持久长度短的无张力链片段，以保证小波动的近似。由(11.30)和$f=0$:
$$
\left\langle|\boldsymbol{h}(q)|^2\right\rangle=\frac{2 k_B T L}{\kappa q^4} .
$$
由
$$
\left\langle\boldsymbol{h}^2\right\rangle=\frac{1}{L} \int_0^L d s\left\langle\boldsymbol{h}(s)^2\right\rangle
$$
定义的横向涨落得到为
$$
\left\langle\boldsymbol{h}^2\right\rangle=\frac{1}{L^2} \sum_q\left\langle|\boldsymbol{h}(q)|^2\right\rangle=\frac{2 k_B T}{L \kappa} \sum_q \frac{1}{q^4}=\frac{4}{L l_p}\left(\frac{L}{2 \pi}\right)^4 \zeta_N(4) \approx \frac{L^3}{4 \cdot 90 l_p}
$$
，其中数值因子$\zeta_N(4)=\sum_1^N\left(1 / n^4\right)$收敛到$N>10$的$\zeta_{\infty}(4)=\pi^4 / 90$。均方根横向波动随着$L^{3 / 2}$的增大而增大。但是，对于$L / l_p<1$这样的短链，即使链是自由的，链波动也很小。简而言之，$L=20 \mathrm{~nm}, l_p=50 \mathrm{~nm},\left\langle\boldsymbol{h}^2\right\rangle^{1 / 2}$的dsDNA片段仅在亚纳米尺度。对于长度为$L=10 \mu \mathrm{m}, l_p=20 \mu \mathrm{m},\left\langle\boldsymbol{h}^2\right\rangle^{1 / 2}$的肌动蛋白丝，其长度约为纳米量级。当短链或长丝弯曲时，热波动也可以忽略不计。这个结果将在下一节中使用

物理代写|统计物理代写物质统计物理学代考|硬链在力作用下的平衡形状

以上讨论主要是关于波动的。最后，让我们看看链在力作用下的平均构型。对于两端拉伸的链，在最小frec cncrgy泛函(11.23)的条件下得到平衡形状，
$$
\delta \mathcal{F} / \delta \boldsymbol{h}(s)=0
$$
$\delta \mathcal{F} / \delta \boldsymbol{h}(s)$为泛函导数，将$\boldsymbol{h}$中微分变化$\delta \boldsymbol{h}$引起的变化$\delta \mathcal{F}$记为
$$
\delta \mathcal{F}=\int_0^L\left[\kappa\left(\frac{\partial^2 \boldsymbol{h}}{\partial s^2}\right) \cdot\left(\frac{\partial^2 \delta \boldsymbol{h}}{\partial s^2}\right)+f\left(\frac{\partial \boldsymbol{h}}{\partial s}\right) \cdot\left(\frac{\partial \delta \boldsymbol{h}}{\partial s}\right)\right] d s
$$
以上变成
$$
\delta \mathcal{F}=\int_0^L\left[\kappa\left{\left(\frac{\partial^4 \boldsymbol{h}}{\partial s^4}\right) \cdot \delta \boldsymbol{h}-f\left(\frac{\partial^2 \boldsymbol{h}}{\partial s^2}\right) \cdot \delta \boldsymbol{h}\right] d s\right.
$$
因此，
$$
\delta \mathcal{F} / \delta \boldsymbol{h}(s)=\kappa\left(\frac{\partial^4 \boldsymbol{h}}{\partial s^4}\right)-f\left(\frac{\partial^2 \boldsymbol{h}}{\partial s^2}\right)=0
$$
只取$\boldsymbol{h}$的一个组分，我们有

$$
\kappa\left(\frac{\partial^2 g}{\partial s^2}\right)=f g
$$
where $g=\left(\partial^2 h\right) /\left(\partial s^2\right)$。通过积分可以发现
$$
\begin{gathered}
g=A \sinh \left[(f / \kappa)^{1 / 2} s\right]+B \cosh \left[(f / \kappa)^{1 / 2} s\right] \
h(s)=a \sinh \left[(f / \kappa)^{1 / 2} s\right]+b \cosh \left[(f / \kappa)^{1 / 2} s\right]+c s+d .
\end{gathered}
$$

统计代写请认准statistics-lab™. statistics-lab™为您的留学生涯保驾护航。

金融工程代写

金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题，以及设计新的和创新的金融产品。

非参数统计代写

非参数统计指的是一种统计方法，其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型；这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。

广义线性模型代考

广义线性模型（GLM）归属统计学领域，是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。

术语 广义线性模型（GLM）通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归，以及方差分析和方差分析（仅含固定效应）。

有限元方法代写

有限元方法（FEM）是一种流行的方法，用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。

有限元是一种通用的数值方法，用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程（即一些边界值问题）。为了解决一个问题，有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分，称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的，它是通过构建对象的网格来实现的：用于求解的数值域，它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统，以模拟整个问题。然后，有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。

assignmentutor™作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。

随机分析代写

随机微积分是数学的一个分支，对随机过程进行操作。它允许为随机过程的积分定义一个关于随机过程的一致的积分理论。这个领域是由日本数学家伊藤清在第二次世界大战期间创建并开始的。

时间序列分析代写

随机过程，是依赖于参数的一组随机变量的全体，参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现，其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值（如1秒，5分钟，12小时，7天，1年），因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中，往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录，以得到其自身发展的规律。

回归分析代写

多元回归分析渐进（Multiple Regression Analysis Asymptotics）属于计量经济学领域，主要是一种数学上的统计分析方法，可以分析复杂情况下各影响因素的数学关系，在自然科学、社会和经济学等多个领域内应用广泛。

MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。

R语言代写	问卷设计与分析代写
PYTHON代写	回归分析与线性模型代写
MATLAB代写	方差分析与试验设计代写
STATA代写	机器学习/统计学习代写
SPSS代写	计量经济学代写
EVIEWS代写	时间序列分析代写
EXCEL代写	深度学习代写
SQL代写	各种数据建模与可视化代写