assignmentutor-lab™ 为您的留学生涯保驾护航 在代写热力学thermodynamics方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的统计Statistics代写服务。我们的专家在代写热力学thermodynamics代写方面经验极为丰富，各种代写热力学thermodynamics相关的作业也就用不着说。

• Statistical Inference 统计推断
• Statistical Computing 统计计算
• (Generalized) Linear Models 广义线性模型
• Statistical Machine Learning 统计机器学习
• Longitudinal Data Analysis 纵向数据分析
• Foundations of Data Science 数据科学基础
assignmentutor™您的专属作业导师

## 物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Atomic Coupling to a High-Q Defect Mode in the PBG

A defect in the periodic structure can produce a narrow-linewidth local mode in the PRC i akin to a high- $Q$ cavity mode. In fact, this is the optimal way to create such a cavity mode. The spectral response is then describable by a Lorentzian.
$$G_{\mathrm{d}}(\omega)=\frac{\gamma_{\mathrm{d}}}{\pi} \frac{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}},$$
where $\gamma_{\mathrm{d}}$ expresses the coupling strength of the atomic dipole with the defect field, whereas $\omega_{\mathrm{d}}$ and $\Gamma_{\mathrm{d}}$ represent the line center and width, respectively. Such a defect line has an additive effect on the parameters of the skewed Lorentzian line shape $(5.30)$, as compared to (5.45) and (5.46),

\begin{aligned} &\gamma(\omega) \rightarrow \gamma(\omega)+\frac{\gamma_{\mathrm{d}} \Gamma_{\mathrm{d}}^{2}}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}}, \ &\Delta(\omega) \rightarrow \Delta(\omega)+\frac{\gamma_{\mathrm{d}} \Gamma_{\mathrm{d}}\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}} . \end{aligned}
The nonvanishing DOM in the PBG due to a defect causes spontaneous emission within the PBG and thus broadens the discrete state $\omega_{0}$, rendering it metastable (see Fig. 5.5).

## 物理代写|热力学代写thermodynamics代考|System–Bath Non-separability

Here we further study the spin-boson model (Chs. 4 and 5), now considering a TLS coupled to an oscillator bath without the RWA at finite temperature. Our goal is to allow for the bath temperature when evaluating the system-bath correlations near their thermal equilibrium.
The TLS with energy-level distance $\hbar \omega_{\mathrm{a}}$, governed by the Hamiltonian
$$H_{\mathrm{S}}=h \omega_{\mathrm{a}}|e\rangle\langle e|$$
is assumed to be at thermal equilibrium at temperature $T$. The equilibrium TLS state is diagonal in the $\sigma_{z}$ (energy) hasis and can he written as
$$\rho_{\mathrm{S}}=\frac{1}{2}\left(\hat{I}+P_{\mathrm{Eq}} \sigma_{z}\right) .$$

Here $\hat{I}$ is the identity operator and $P_{\mathrm{Eq}}=\left\langle\sigma_{z}\right\rangle=\rho_{e e}-\rho_{g g}$ is the spin polarization, where $\rho_{i i}=\left\langle i\left|\rho_{\mathrm{S}}\right| i\right\rangle$. The parameter $P_{\mathrm{Eq}}$ characterizes the TLS purity at equilibrium, so that $\left|P_{\mathrm{Eq}}\right|=1\left(\left|P_{\mathrm{Eq}}\right|<1\right)$ for pure (non-pure) states. Assuming vanishing coupling with the bath, the equilibrium-value purity of the TLS is
$$P_{\mathrm{Eq}}^{0}=\rho_{e e}^{0}-\rho_{g g}^{0}=-\tanh \left(\beta h \omega_{\mathrm{a}} / 2\right),$$
where $1 / \beta=k_{\mathrm{B}} T, k_{\mathrm{B}}$ being the Boltzmann constant, and the ground and excited populations, respectively, are given by
\begin{aligned} &\rho_{e e}^{0}=\left(1+P_{\mathrm{Eq}}^{0}\right) / 2=\frac{1}{1+\exp \left(\beta \hbar \omega_{\mathrm{a}}\right)}, \ &\rho_{g g}^{0}=\left(1-P_{\mathrm{Eq}{\mathrm{q}}}^{0}\right) / 2=\frac{1}{1+\exp \left(-\beta \hbar \omega{\mathrm{a}}\right)} . \end{aligned}

# 热力学代写

## 物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Atomic Coupling to a High-Q Defect Mode in the PBG

$$G_{\mathrm{d}}(\omega)=\frac{\gamma_{\mathrm{d}}}{\pi} \frac{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}},$$

$$\gamma(\omega) \rightarrow \gamma(\omega)+\frac{\gamma_{\mathrm{d}} \Gamma_{\mathrm{d}}^{2}}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}}, \quad \Delta(\omega) \rightarrow \Delta(\omega)+\frac{\gamma_{\mathrm{d}} \Gamma_{\mathrm{d}}\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}}$$

## 物理代写|热力学代写thermodynamics代考|System–Bath Non-separability

$$H_{\mathrm{S}}=h \omega_{\mathrm{a}}|e\rangle\langle e|$$

$$P_{\mathrm{Eq}}^{0}=\rho_{e e}^{0}-\rho_{g g}^{0}=-\tanh \left(\beta h \omega_{\mathrm{a}} / 2\right),$$

$$\rho_{e e}^{0}=\left(1+P_{\mathrm{Eq}}^{0}\right) / 2=\frac{1}{1+\exp \left(\beta \hbar \omega_{\mathrm{a}}\right)}, \quad \rho_{g g}^{0}=\left(1-P_{\mathrm{Eqq}}^{0}\right) / 2=\frac{1}{1+\exp (-\beta \hbar \omega \mathrm{a})} .$$

## 有限元方法代写

assignmentutor™作为专业的留学生服务机构，多年来已为美国、英国、加拿大、澳洲等留学热门地的学生提供专业的学术服务，包括但不限于Essay代写，Assignment代写，Dissertation代写，Report代写，小组作业代写，Proposal代写，Paper代写，Presentation代写，计算机作业代写，论文修改和润色，网课代做，exam代考等等。写作范围涵盖高中，本科，研究生等海外留学全阶段，辐射金融，经济学，会计学，审计学，管理学等全球99%专业科目。写作团队既有专业英语母语作者，也有海外名校硕博留学生，每位写作老师都拥有过硬的语言能力，专业的学科背景和学术写作经验。我们承诺100%原创，100%专业，100%准时，100%满意。

## MATLAB代写

MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。