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热力学是对热、功、温度和能量之间关系的研究。热力学定律描述了一个系统中的能量如何变化,以及该系统是否能对其周围环境进行有用的工作。
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物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Atomic Coupling to a High-Q Defect Mode in the PBG
A defect in the periodic structure can produce a narrow-linewidth local mode in the PRC i akin to a high- $Q$ cavity mode. In fact, this is the optimal way to create such a cavity mode. The spectral response is then describable by a Lorentzian.
$$
G_{\mathrm{d}}(\omega)=\frac{\gamma_{\mathrm{d}}}{\pi} \frac{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}},
$$
where $\gamma_{\mathrm{d}}$ expresses the coupling strength of the atomic dipole with the defect field, whereas $\omega_{\mathrm{d}}$ and $\Gamma_{\mathrm{d}}$ represent the line center and width, respectively. Such a defect line has an additive effect on the parameters of the skewed Lorentzian line shape $(5.30)$, as compared to (5.45) and (5.46),
$$
\begin{aligned}
&\gamma(\omega) \rightarrow \gamma(\omega)+\frac{\gamma_{\mathrm{d}} \Gamma_{\mathrm{d}}^{2}}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}}, \
&\Delta(\omega) \rightarrow \Delta(\omega)+\frac{\gamma_{\mathrm{d}} \Gamma_{\mathrm{d}}\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}} .
\end{aligned}
$$
The nonvanishing DOM in the PBG due to a defect causes spontaneous emission within the PBG and thus broadens the discrete state $\omega_{0}$, rendering it metastable (see Fig. 5.5).
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|System–Bath Non-separability
Here we further study the spin-boson model (Chs. 4 and 5), now considering a TLS coupled to an oscillator bath without the RWA at finite temperature. Our goal is to allow for the bath temperature when evaluating the system-bath correlations near their thermal equilibrium.
The TLS with energy-level distance $\hbar \omega_{\mathrm{a}}$, governed by the Hamiltonian
$$
H_{\mathrm{S}}=h \omega_{\mathrm{a}}|e\rangle\langle e|
$$
is assumed to be at thermal equilibrium at temperature $T$. The equilibrium TLS state is diagonal in the $\sigma_{z}$ (energy) hasis and can he written as
$$
\rho_{\mathrm{S}}=\frac{1}{2}\left(\hat{I}+P_{\mathrm{Eq}} \sigma_{z}\right) .
$$
Here $\hat{I}$ is the identity operator and $P_{\mathrm{Eq}}=\left\langle\sigma_{z}\right\rangle=\rho_{e e}-\rho_{g g}$ is the spin polarization, where $\rho_{i i}=\left\langle i\left|\rho_{\mathrm{S}}\right| i\right\rangle$. The parameter $P_{\mathrm{Eq}}$ characterizes the TLS purity at equilibrium, so that $\left|P_{\mathrm{Eq}}\right|=1\left(\left|P_{\mathrm{Eq}}\right|<1\right)$ for pure (non-pure) states. Assuming vanishing coupling with the bath, the equilibrium-value purity of the TLS is
$$
P_{\mathrm{Eq}}^{0}=\rho_{e e}^{0}-\rho_{g g}^{0}=-\tanh \left(\beta h \omega_{\mathrm{a}} / 2\right),
$$
where $1 / \beta=k_{\mathrm{B}} T, k_{\mathrm{B}}$ being the Boltzmann constant, and the ground and excited populations, respectively, are given by
$$
\begin{aligned}
&\rho_{e e}^{0}=\left(1+P_{\mathrm{Eq}}^{0}\right) / 2=\frac{1}{1+\exp \left(\beta \hbar \omega_{\mathrm{a}}\right)}, \
&\rho_{g g}^{0}=\left(1-P_{\mathrm{Eq}{\mathrm{q}}}^{0}\right) / 2=\frac{1}{1+\exp \left(-\beta \hbar \omega{\mathrm{a}}\right)} .
\end{aligned}
$$

热力学代写
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Atomic Coupling to a High-Q Defect Mode in the PBG
周期性结构中的缺陷可以在 PRC 中产生宱线宽局部模式,类似于高- $Q$ 腔模式。事实上,这是创建这种空腔模式的最佳方式。然后光谱响应可以用洛伦兹来描 述。
$$
G_{\mathrm{d}}(\omega)=\frac{\gamma_{\mathrm{d}}}{\pi} \frac{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}},
$$
在哪里 $\gamma_{\mathrm{d}}$ 表示原子偶极子与缺陷场的耦合强度,而 $\omega_{\mathrm{d}}$ 和 $\Gamma_{\mathrm{d}}$ 分别代表线的中心和宽度。这样的缺陷线对倾斜的洛伦兹线形的参数有附加的影响 (5.30),与 (5.45) 和 (5.46) 相比,
$$
\gamma(\omega) \rightarrow \gamma(\omega)+\frac{\gamma_{\mathrm{d}} \Gamma_{\mathrm{d}}^{2}}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}}, \quad \Delta(\omega) \rightarrow \Delta(\omega)+\frac{\gamma_{\mathrm{d}} \Gamma_{\mathrm{d}}\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)}{\Gamma_{\mathrm{d}}^{2}+\left(\omega-\omega_{\mathrm{d}}\right)^{2}}
$$
由于缺陷导致 PBG 中的非消失 DOM 在 PBG 内引起自发发射,从而拓宽了离散状态 $\omega_{0}$ ,使其亚稳态 (见图 5.5)。
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|System–Bath Non-separability
在这里,我们进一步研究了自旋玻色子模型 (第 4 章和第 5 章),现在考虑在有限温度下耦合到没有 RWA 的振荡器浴的 TLS。我们的目标是在评估接近其热平 衡的系统-浴相关性时考虑浴温度。
$$
H_{\mathrm{S}}=h \omega_{\mathrm{a}}|e\rangle\langle e|
$$
假定在温度下处于热平衡 $T$. 平衡 TLS 状态在 $\sigma_{z}$ (能量) hasis,他可以写成
这里 $\hat{I}$ 是恒等运算符并且 $P_{\mathrm{Eq}}=\left\langle\sigma_{z}\right\rangle=\rho_{e e}-\rho_{g g}$ 是自旋极化,其中 $\rho_{i i}=\left\langle i\left|\rho_{\mathrm{S}}\right| i\right\rangle$. 参数 $P_{\mathrm{Eq}}$ 表征平衡时的 $\mathrm{TLS}$ 纯度,因此 $\left|P_{\mathrm{Eq}}\right|=1\left(\left|P_{\mathrm{Eq}}\right|<1\right)$ 对于纯 (非纯) 状态。假设与浴的耣合消失,则 TLS 的平衡值纯度为
$$
P_{\mathrm{Eq}}^{0}=\rho_{e e}^{0}-\rho_{g g}^{0}=-\tanh \left(\beta h \omega_{\mathrm{a}} / 2\right),
$$
在哪里 $1 / \beta=k_{\mathrm{B}} T, k_{\mathrm{B}}$ 是玻尔兹曼常数,地面和激发种群分别由下式给出
$$
\rho_{e e}^{0}=\left(1+P_{\mathrm{Eq}}^{0}\right) / 2=\frac{1}{1+\exp \left(\beta \hbar \omega_{\mathrm{a}}\right)}, \quad \rho_{g g}^{0}=\left(1-P_{\mathrm{Eqq}}^{0}\right) / 2=\frac{1}{1+\exp (-\beta \hbar \omega \mathrm{a})} .
$$

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金融工程代写
金融工程是使用数学技术来解决金融问题。金融工程使用计算机科学、统计学、经济学和应用数学领域的工具和知识来解决当前的金融问题,以及设计新的和创新的金融产品。
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非参数统计指的是一种统计方法,其中不假设数据来自于由少数参数决定的规定模型;这种模型的例子包括正态分布模型和线性回归模型。
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广义线性模型(GLM)归属统计学领域,是一种应用灵活的线性回归模型。该模型允许因变量的偏差分布有除了正态分布之外的其它分布。
术语 广义线性模型(GLM)通常是指给定连续和/或分类预测因素的连续响应变量的常规线性回归模型。它包括多元线性回归,以及方差分析和方差分析(仅含固定效应)。
有限元方法代写
有限元方法(FEM)是一种流行的方法,用于数值解决工程和数学建模中出现的微分方程。典型的问题领域包括结构分析、传热、流体流动、质量运输和电磁势等传统领域。
有限元是一种通用的数值方法,用于解决两个或三个空间变量的偏微分方程(即一些边界值问题)。为了解决一个问题,有限元将一个大系统细分为更小、更简单的部分,称为有限元。这是通过在空间维度上的特定空间离散化来实现的,它是通过构建对象的网格来实现的:用于求解的数值域,它有有限数量的点。边界值问题的有限元方法表述最终导致一个代数方程组。该方法在域上对未知函数进行逼近。[1] 然后将模拟这些有限元的简单方程组合成一个更大的方程系统,以模拟整个问题。然后,有限元通过变化微积分使相关的误差函数最小化来逼近一个解决方案。
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随机过程,是依赖于参数的一组随机变量的全体,参数通常是时间。 随机变量是随机现象的数量表现,其时间序列是一组按照时间发生先后顺序进行排列的数据点序列。通常一组时间序列的时间间隔为一恒定值(如1秒,5分钟,12小时,7天,1年),因此时间序列可以作为离散时间数据进行分析处理。研究时间序列数据的意义在于现实中,往往需要研究某个事物其随时间发展变化的规律。这就需要通过研究该事物过去发展的历史记录,以得到其自身发展的规律。
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